由于岩石直接拉伸试验的困难性，岩石力学规程推荐采用圆盘试样径向受压致裂，间接确定岩石的抗拉强度。圆盘试样确实是受拉破坏，但并不能说压应力对岩石破坏没有影响，岩石的抗拉强度就是式（8.1）。即使以Griffith强度准则为依据，受压直径上的压应力也都超过拉应力的3倍，压应力较高抗拉强度较低。就此可以理解巴西劈裂强度低于单向拉伸强度。尽管缺少直接观察结果，但从上述分析可以确认圆盘试样并不会从中心起裂。
如前所述，试验得到的岩样抗拉强度受到试验方式和材料内部缺陷的双重影响，因而岩样抗拉强度与围压没有明确的关系。对于图8-34钾质花岗岩，如果不考虑特别高数据H，上方5个数据具有较好的线性关系。大致设想为，这5个岩样含有相同的最弱断面，且试验过程也没有明显失误；下方3个数据也具有相同的线性关系，认为这3个试样也具有相同的最弱断面。至于中间的2个数据L可能是材料特性不同，也可能是受到试验过程的影响。
对于图8-35中花岗岩不考虑1个特别高数据H和4个偏低的数据，其余11个数据成两组直线关系。对图8-36的片麻岩也可以做同样的分析。将这3种岩石的数据总汇于图8-37。显然岩样直接拉伸的强度与围压呈线性关系，图8-37中给出了钾质花岗岩和花岗岩两组数据的回归结果，可写成公式（8.13），式中截距T0相当于岩样的单向拉伸强度。
T+kP=T0 （8.13）
图8-37 直接拉伸的强度与围压的关系
从图 8-37 容易看到，公式（8.13）中的围压影响系数k随单向拉伸强度增大而减小。图8-36中大理岩的强度较低，因而随围压增大而快速减小，也与此吻合。
公式（8.13）另一个外推结果是岩样双向压缩的强度 P0=T0/k，双向压缩时试样在轴向不承载拉应力，但承受拉伸变形，试样可以在一定的拉伸变形下破坏。对于钾质花岗岩，P0=191MPa，其单轴压缩强度为272.4MPa；对于花岗岩P0=37.5MPa，其单轴压缩强度为206.6MPa，差别显著。据此做这样的理解：花岗岩颗粒较大，相互之间的咬合可以承载相当的压应力，而颗粒之间的粘结较差，不能承受较大的拉伸变形。当然，回归公式（8.13）能否外推到双向压缩需要进一步的研究。
就微观结构而言，颗粒之间只有产生一定的变形后才会破坏。而变形的产生和增大与载荷相对应。固然可以认为，岩石拉伸破坏是由变形控制的，但并不能简单地将岩石破坏用弹性力学的Hooke定律写为：
T+2νP=T0=Eε0 （8.14）
式中，E和ν为杨氏模量和泊松比。与公式（8.13）相比，围压影响系数k远小于2ν。
尽管围压与轴向拉伸应力都可以产生拉伸变形，但二者的作用并不等同。在围压恒定，增加拉伸载荷使岩石达到承载极限时，岩石能持续产生拉伸变形而破坏；如果轴向拉应力恒定增加围压，由于岩石在径向不会达到屈服状态，其轴向拉伸变形只会随围压按照Hooke定律线性增加，因而需要的围压数值较高，或者说围压影响系数k较小，小于2ν。