用公式：其中λ为入射光波波长，θ为衍射角，k为衍射亮纹的级数。在θ为0的方向上可以观察到中央亮纹。其它各级亮纹对称分布在中央亮纹两侧。若已知光栅常数d，测出相应的衍射条纹与0级条纹间的夹角θ，便可求出光波波长。
光栅衍射，后方屏上得到的是一系列平行亮纹，需要测量条纹间距，由于间距很小，实际操作时往往测量多条条纹的总间距，再除以条纹个数，得到条纹间距，然后测量光栅和屏的距离D，如果光栅后放置凸透镜，D应该改为透镜与屏的距离，光栅常数d应该是已知的，
dsinθ=kλ
k=1
sinθ=条纹间距/D
代入既得波长
条纹间距本来应该是0级纹与1级纹的距离，但是光栅衍射里可以认为条纹是均匀分布的，用平均间距就可以了
用衍射光栅测光波波长时，由于衍射现象非常明显，衍射条纹间距较大，测量衍射角比较准确，因此光波波长的测量结果也较准确。
单缝衍射测光波波长则没有上述优点，
故测量结果往往误差较大。
按公式套呗，看你的资料不是很多，我以前好像是用逐差法的，记录了好几组，你的资料太少了，就按公式套吧
【实验目的】
1、进一步巩固分光计的调节与使用技巧；
2、利用光栅测定光栅常量、光波波长。
【实验仪器】
分光计、平面透射光栅、低压汞灯、平面镜等。
【实验原理】
光栅是光学色散元件，为一组数目极多的等宽、等间距平行排列的狭缝。光栅分光原理如下图所示：
光栅尺的功能是将位移变成电脉冲讯号。脉冲讯号分为两相输出，通常把这两相讯号标记为A相，B相。A相和B相本身均为方波，两者相差90度相位。A，B相的周期对应光栅的栅距，相位差可用于进一步的处理中计算运动方向和提高测量精度。
就是根据惠更斯原理，光在传播的每一个点上都可以看作是一个新的光源。光栅实际上就是在一个玻璃上密密麻麻刻了很多的刻糙（有可能就是小缝吧，反正就是竖排刻了很多东西，好像一毫米有6000道呢），然后光在每个刻糙上都相当于一个新的线光源，而且他们都是相干光，会互相发生叠加（干涉），然后就产生了所谓的衍射条纹吧
精确测量光的波长使用的是衍射光栅，其物理原理为光栅衍射。
衍射光栅的精度极高﹐效能稳定﹐解析度高﹐但很难制造。 以衍射光栅为原理的太阳摄谱仪角色散高而且随波长的变化小﹐在各种光谱仪器中得到广泛应用。天文光学仪器应用的光栅主要有﹕平面反射光栅﹕刻线密度一般每毫米300~1,500线﹐最常用的是每毫米600线﹐光谱级m ≦5。
如需了解详情，请连线：:wenku.baidu./view/ce1e7f75a417866fb84a8e36.
屏上衍射条纹对称分布，θ=0对应0级明纹k=0，0级两侧是1,2,3…级，对称分布
最高阶数km对应θ=±π/2: km=d/λ
斜入射时，明纹公式是: d(sinθ+sina)=kλ 0＜a＜π/2是斜入射的角度
衍射角θ=-a对应0级明纹k=0，0级两侧k的级数不对称
最高阶数km对应θ=π/2: km=d(1+sina)/λ>d/λ
因此，斜入射时出现的衍射条纹的最高阶数比正入射时高。